为了得到方程组（1）的亮-暗空间孤子对解，这里把两孤子光束的无量纲化振幅表示为U=r1P2f（s）exp（iLN），V=Q1P2g（s）exp（iMN）.其中f（s）代表亮孤子光束的归一化振幅；r代表亮孤子峰值光强与光折变晶体暗辐射强度的比值，即r=I1maxPId=I1（0）PId；g（s）代表暗孤子光束的归一化振幅；Q代表暗孤子最大光强与光折变晶体暗辐射强度的比值，即Q=I2maxPId=I2>PId。对于亮空间孤子，光束能量主要集中在光束断面中心附近区域，中心处（x=0）光强最大，无穷远处光强为零；而暗空间孤子相当于在均匀背景中嵌入一个暗缺，光束断面中心处（x=0）光强取最小值零，远离中心处光强趋于常数。由此可见，归一化实函数f（s）和g（s）应满足边界条件：f（0）=1，f

　　下面以铌酸锂（LiNbO3）光折变晶体为例对上述结果进行说明。晶体参数取为<8，12>：ne=212，r33=30@10-12mPV，Ep=4@106VPm.其他实验参数取为：K0=015Lm，x0=40Lm，E0=-6@106VPm，Q=10，D=-0101.利用以上参数可以计算出A+B=-178.1表示出了当Q=10，D=-0101，A+B=-178时，光折变晶体中的亮-暗屏蔽光伏孤子对两个孤子分量的无量纲化光强分布。计算结果表明此时的亮-暗屏蔽光伏孤子对的宽度为53Lm.

　　结论与讨论本文证明，两束偏振方向和波长都相同的互不相干光，可在有外加电场的光伏光折变晶体中形成亮-暗屏蔽光伏孤子对。在不考虑光伏效应的情况下，即令A=0，则（2a）（2b）和（10a）（10b）式可分别回到文献<20>中的式。由此可见，本文结果包含了文献<20>的结果，具有正确性、一般性。实际上，这种非相干耦合亮-暗屏蔽光伏孤子对可看成是非相干耦合亮-暗屏蔽孤子对和光伏孤子对的统一形式。在只考虑外加电场而不考虑光伏效应的情况下，它相当于非相干耦合亮-暗屏蔽孤子对；而当外加电场为零时，它又相当于非相干耦合亮-暗光伏孤子对。